„Folyadék szabad felszínének vizsgálata” változatai közötti eltérés
(Új oldal, tartalma: „Szerkesztés alatt!”) |
|||
| 1. sor: | 1. sor: | ||
| − | + | <wlatex> | |
| + | |||
| + | [[Kategória:Fizika BSC alapképzés]] | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizika BSC alkalmazott fizika szakirány]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizika BSC fizikus szakirány]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizikus MSC alapképzés]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizikus MSC alkalmazott fizika szakirány]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizikus MSC kutatófizikus szakirány]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizikus MSC nukleáris technika szakirány]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizikus MSC orvosi fizika szakirány]]--> | ||
| + | [[Kategória:Mechanika]] | ||
| + | <!--[[Kategória:Elektromosságtan]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Hőtan]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Kvantummechanika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Statisztikus fizika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Nanofizika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Optika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Szilárdtestfizika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Mag és részecskefizika]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Informatika]]--> | ||
| + | [[Kategória:Laborgyakorlat]] | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizika laboratórium 1.]]--> | ||
| + | [[Kategória:Fizika laboratórium 2.]] | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizika laboratórium 3.]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Fizika laboratórium 4.]]--> | ||
| + | [[Kategória:Fizika Tanszék]] | ||
| + | <!--[[Kategória:Elméleti Fizika Tanszék]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Atomfizika Tanszék]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Nukleáris Technikai Intézet]]--> | ||
| + | <!--[[Kategória:Matematika Intézet]]--> | ||
| + | [[Kategória:Szerkesztő:Vankó]] | ||
| + | |||
| + | A szabad folyadékfelszín viselkedését egyenletes körmozgás esetén vizsgáljuk. A problémát alkalmas koordináta rendszer választásával visszavezetjük a szabad, nyugvó folyadékfelszín viselkedésére. | ||
| + | |||
| + | __TOC__ | ||
| + | |||
| + | ==Elméleti összefoglaló== | ||
| + | |||
| + | {{fig|Folyadék_szabad_felszínének_vizsgálata_1.png|fig:1|1. ábra}} | ||
| + | |||
| + | A nyugvó folyadék szabad (az edénnyel nem érintkező) felszíne mindenütt merőleges a külső erők eredőjére. Ha ugyanis a felszín valahol nem lenne merőleges az eredő erőre, akkor az utóbbi felszínnel párhuzamos összetevőjének hatására a felszín közelében áramlás jönne létre, vagyis a folyadékot nem tekinthetnénk nyugvónak. | ||
| + | |||
| + | Ha egy folyadékot tartalmazó hengeres edényt függőleges tengelye körül $\omega$ szögsebességgel forgatunk, akkor a folyadék felszíne felülről nézve homorú forgásfelület lesz. A folyadék az azonos tengely körül $\omega$ szögsebességgel forgó koordinátarendszerben nyugalomban van. Ebben a rendszerben a felszínen lévő $m$ tömegű folyadékrészre kétféle erő hat: az $mg$ nagyságú, függőleges $(y)$ irányú nehézségi erő, valamint a forgó rendszerben fellépő tehetetlenségi erők. Esetünkben az utóbbiak közül csak az $m\omega^2x$ nagyságú, a forgástengelyre merőleges és attól sugárirányban elfelé mutató centrifugális erő játszik szerepet ($x$ a folyadékrésznek a forgástengelytől mért távolsága). A folyadékfelszín mindenhol a két erő eredőjére merőleges helyzetet vesz fel ([[fig:1|1. ábra]]). A kialakuló felület egy forgási paraboloid. A kísérletben ennek a forgási paraboloidnak egy, a forgástengelyen átmenő metszetét határozzuk meg. | ||
| + | |||
| + | ==Kísérleti berendezés== | ||
| + | |||
| + | A folyadékot két egymáshoz közeli párhuzamos síklap által alkotott (téglatest alakú) edényben helyeztük el. (Továbbiakban a síklapokat egymáshoz végtelen közelinek tekintjük.) A forgástengely a téglatest egyik szimmetriatengelye. A forgó edényben kialakuló folyadékfelszín vizsgálatát egy olyan koordináta rendszerben végezzük, melynek $x$ tengelye az $\omega=0$ szögsebességhez tartozó (vízszintes) folyadékfelszínnel esik egybe, $y$ tengelye pedig a függőleges forgástengely. | ||
| + | |||
| + | Az [[#fig:1|1. ábráról]] leolvasható, hogy | ||
| + | $$\tan\alpha=\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}x}=\frac{mx\omega^2}{mg}=\frac{\omega^2}{g}x,$$ | ||
| + | azaz | ||
| + | $$\mathrm{d}y=\frac{\omega^2}{g}x\mathrm{d}x,$$ | ||
| + | ahonnan integrálással az | ||
| + | $$y=\frac{\omega^2}{2g}x^2+C$$ | ||
| + | összefüggés adódik. A kifejezés egy parabola egyenlete, ahol a $C$ integrálási állandó értéke a parabola csúcspontjának ordinátája. $C$-t abból a feltételből kaphatjuk meg, hogy az állandó folyadéktérfogat miatt a $\int_0^R y(x)\,\mathrm{d}x$ határozott integrálnak nullát kell adnia, azaz | ||
| + | {{eq|0{{=}}\int_0^R \left(\frac{\omega^2}{2g}x^2+C\right)\,\mathrm{d}x{{=}}\frac{\omega^2}{6g}R^3+CR,|eq:1|(1)}} | ||
| + | ahonnét | ||
| + | $$C=-\frac{\omega R}{6g}.$$ | ||
| + | Így a folyadékfelszín egyenlete: | ||
| + | $$y=\frac{\omega^2}{2g}\left(x^2-\frac{R^2}{3}\right).$$ | ||
| + | |||
| + | A [[#eq:1|(1)]] kifejezésből az alábbi következtetések vonhatók le: | ||
| + | * A parabola csúcspontjának ordinátája $(C)$ arányos $\omega^2$-tel, ami alapján fordulatszámmérő készíthető. | ||
| + | * A különböző szögsebességekhez tartozó parabolák átmennek a $\pm\left(\frac{1}{\sqrt{3}}R, 0\right)$ pontokon. [Az utóbbi állítás könnyen belátható, ha [[#eq:1|(1)]]-be $y=0$-t helyettesítünk és $\frac{\omega^2}{2g}$-vel egyszerűsítünk.] | ||
| + | |||
| + | ==Mérési feladatok== | ||
| + | |||
| + | ===Igazolja kísérletileg, hogy a forgó folyadék felszíne által kialakított parabola csúcspontjának süllyedése a szögsebesség négyzetével arányos!=== | ||
| + | Vegye fel a $\log C-\log\omega$ függvényt és a grafikon segítségével állapítsa meg $\omega$ kitevőjét! (Használja a $\log\omega^n=n\log\omega$ összefüggést! A szögsebességet fordulatszámméréssel határozza meg!) | ||
| + | |||
| + | ===Határozza meg a nehézségi gyorsulás értékét!=== | ||
| + | Rajzolja fel a $C-\omega^2$ függvényt, majd határozza meg a mérési pontokon át fektetett egyenes meredekségét, ami $\frac{R^2}{6g}$ értékét adja meg. Ennek ismeretében számítsa ki a nehézségi gyorsulást! | ||
| + | |||
| + | </wlatex> | ||
A lap 2012. február 13., 15:57-kori változata
A szabad folyadékfelszín viselkedését egyenletes körmozgás esetén vizsgáljuk. A problémát alkalmas koordináta rendszer választásával visszavezetjük a szabad, nyugvó folyadékfelszín viselkedésére.
Tartalomjegyzék |
Elméleti összefoglaló
A nyugvó folyadék szabad (az edénnyel nem érintkező) felszíne mindenütt merőleges a külső erők eredőjére. Ha ugyanis a felszín valahol nem lenne merőleges az eredő erőre, akkor az utóbbi felszínnel párhuzamos összetevőjének hatására a felszín közelében áramlás jönne létre, vagyis a folyadékot nem tekinthetnénk nyugvónak.
Ha egy folyadékot tartalmazó hengeres edényt függőleges tengelye körül 
szögsebességgel forgatunk, akkor a folyadék felszíne felülről nézve homorú forgásfelület lesz. A folyadék az azonos tengely körül szögsebességgel forgó koordinátarendszerben nyugalomban van. Ebben a rendszerben a felszínen lévő 
tömegű folyadékrészre kétféle erő hat: az 
nagyságú, függőleges 
irányú nehézségi erő, valamint a forgó rendszerben fellépő tehetetlenségi erők. Esetünkben az utóbbiak közül csak az 
nagyságú, a forgástengelyre merőleges és attól sugárirányban elfelé mutató centrifugális erő játszik szerepet (
a folyadékrésznek a forgástengelytől mért távolsága). A folyadékfelszín mindenhol a két erő eredőjére merőleges helyzetet vesz fel (1. ábra). A kialakuló felület egy forgási paraboloid. A kísérletben ennek a forgási paraboloidnak egy, a forgástengelyen átmenő metszetét határozzuk meg.
Kísérleti berendezés
A folyadékot két egymáshoz közeli párhuzamos síklap által alkotott (téglatest alakú) edényben helyeztük el. (Továbbiakban a síklapokat egymáshoz végtelen közelinek tekintjük.) A forgástengely a téglatest egyik szimmetriatengelye. A forgó edényben kialakuló folyadékfelszín vizsgálatát egy olyan koordináta rendszerben végezzük, melynek tengelye az 
szögsebességhez tartozó (vízszintes) folyadékfelszínnel esik egybe, 
tengelye pedig a függőleges forgástengely.
Az 1. ábráról leolvasható, hogy
![\[\tan\alpha=\frac{\mathrm{d}y}{\mathrm{d}x}=\frac{mx\omega^2}{mg}=\frac{\omega^2}{g}x,\]](/images/math/a/9/9/a99dec45bde449ca3da93b49c9e7862b.png)
azaz
![\[\mathrm{d}y=\frac{\omega^2}{g}x\mathrm{d}x,\]](/images/math/a/9/7/a97adf140a3c86b9c945442508556639.png)
ahonnan integrálással az
![\[y=\frac{\omega^2}{2g}x^2+C\]](/images/math/2/d/1/2d1dea864bf53b6d28fe195b9900ebd0.png)
összefüggés adódik. A kifejezés egy parabola egyenlete, ahol a 
integrálási állandó értéke a parabola csúcspontjának ordinátája. -t abból a feltételből kaphatjuk meg, hogy az állandó folyadéktérfogat miatt a 
határozott integrálnak nullát kell adnia, azaz
![\[0=\int_0^R \left(\frac{\omega^2}{2g}x^2+C\right)\,\mathrm{d}x=\frac{\omega^2}{6g}R^3+CR,\]](/images/math/7/8/0/780a6b5712c02b46fd5bf3ece9e31457.png)
ahonnét
![\[C=-\frac{\omega R}{6g}.\]](/images/math/9/0/c/90c9cd7a3b444497d06a4715d538f6fc.png)
Így a folyadékfelszín egyenlete:
![\[y=\frac{\omega^2}{2g}\left(x^2-\frac{R^2}{3}\right).\]](/images/math/f/c/6/fc60a7151f61e5f466d3fc57d92aa14b.png)
A (1) kifejezésből az alábbi következtetések vonhatók le:
- A parabola csúcspontjának ordinátája
arányos 
-tel, ami alapján fordulatszámmérő készíthető.
- A különböző szögsebességekhez tartozó parabolák átmennek a
pontokon. [Az utóbbi állítás könnyen belátható, ha (1)-be 
-t helyettesítünk és 
-vel egyszerűsítünk.]
Mérési feladatok
Igazolja kísérletileg, hogy a forgó folyadék felszíne által kialakított parabola csúcspontjának süllyedése a szögsebesség négyzetével arányos!
Vegye fel a 
függvényt és a grafikon segítségével állapítsa meg kitevőjét! (Használja a 
összefüggést! A szögsebességet fordulatszámméréssel határozza meg!)
Határozza meg a nehézségi gyorsulás értékét!
Rajzolja fel a 
függvényt, majd határozza meg a mérési pontokon át fektetett egyenes meredekségét, ami 
értékét adja meg. Ennek ismeretében számítsa ki a nehézségi gyorsulást!
