„Magneto-optikai Kerr-szög mérése” változatai közötti eltérés

A Fizipedia wikiből
a
a
37. sor: 37. sor:
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_01.png|fig:1|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_01.png|fig:1|1. ábra. Az elliptikusan polarizált fény szemléltetése.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_02.png|fig:2|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_02.png|fig:2|2. ábra. A lineárisan polarizált fény felbontása cirkuláris összetevőkre ('''E<sub>+</sub>''' és '''E<sub>−</sub>''') a terjedési irány adott z pontjában, t időpillanatban.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_03.png|fig:3|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_03.png|fig:3|3. ábra. A reflektált fény polarizációja magneto-optikai Kerr-effektusnál. a) esetben az optikai aktivitást indukáló '''B''' vektor +z-irányba, b) esetben pedig −z-irányba mutat. Az ábrából az is látszik, hogy $\phi k {{=}} (\Phi_+ − Phi_−)/2$.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_04.png|fig:4|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_04.png|fig:4|4. ábra. Polarizátoron áthaladó fény.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_05.png|fig:5|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_05.png|fig:5|5. ábra. A Wollaston-féle polarizációs osztóprizma, és a rajta áthaladó fény.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_06.png|fig:6|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_06.png|fig:6|6. ábra. A be- és kijövő nyalábok polarizációja az osztóprizma különböző állásaiban. Bejövő nyaláb: ellipszis; osztóprizma állás: szaggatott koordináta rendszer; vastag nyilak: térerősség vektorkomponensek az osztóprizma polarizációs irányaiban.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_07.png|fig:7|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_07.png|fig:7|7. ábra. A Kerr-szögmérő optikai rendszere.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_08.png|fig:8|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_08.png|fig:8|8. ábra. A Kerr-mérő műszer kezelőszervei}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_09.png|fig:9|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_09.png|fig:9|9. ábra. A koercitív erő (H<sub>c</sub>) és remanens indukció (B<sub>rem</sub>) a mágneses hiszterézis görbén.}}
 
|}
 
|}
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
{|  cellpadding="5" cellspacing="0" align="center"
 
|-
 
|-
−
| {{fig|Kerr_10.png|fig:10|1. ábra. A mágneses momentum és a mérőhurok.}}
+
| {{fig|Kerr_10.png|fig:10|10. ábra. A mágneses térerősség változása a gerjesztő áram függvényében.}}
 
|}
 
|}
  

A lap 2013. február 6., 08:59-kori változata


Tartalomjegyzék


Szerkesztés alatt!

Elméleti összefoglaló

Bevezetés

A számítástechnika fejlődése napjainkban egyre nagyobb kapacitású adattároló eszközöket igényel. A nagytömegű adattárolás egyik jellemző eszközcsaládja az optikai adattárolók. Bennük az információ kiolvasása optikai úton, fény segítségével történik. Az információs egység legkisebb méretét ily módon a fény hullámhossza és az optikai leképező rendszer minősége (elsősorban az alkalmazott fókuszáló lencse numerikus apertúrája) határozza meg.

Az optikai adattárolás napjainkban elterjedt eszközei a compact disc (CD), és a digital versatile disc (DVD), melyek újraírható, törölhető optikai lemezt használnak, egyesítve a winchester típusú merev mágneslemezes eszközök nagy kapacitását a floppy lemezek cserélhetőségével. A fentiekhez hasonló tárolókapacitással és hozzáférési sebességekkel jellemezhető rendszer a magneto-optikai (MO) tároló (a cserélhető, CD-méretű MO lemezek kapacitása kb. 5,2 Gbyte), melyben az információ tárolása mágneses úton, kiolvasása pedig optikailag történik. MO adathordozókkal és meghajtókkal Európában kevésbé találkozhatunk, alkalmazásuk a távol-keleten, elsősorban Japánban elterjedt. A MO lemez kiolvasása a magneto-optikai Kerr-effektus segítségével történik.

Elméleti alapok

A mérés során vizsgált jelenség, a magneto-optikai Kerr-effektus (MOKE), a fény polarizációs természetével van kapcsolatban, ezért most röviden összefoglaljuk az ide tartozó optikai alapismereteket. A fény transzverzális elektromágneses hullám, melyben az energiaterjedés iránya (Poynting-vektor), az elektromos térerősség vektor (E) és a mágneses térerősség vektor (H) kölcsönösen merőlegesek egymásra. Természetes (polarizálatlan) fényben nincs kitüntetett rezgési irány, az ilyen sugárzás végtelen sok, független, különböző irányú E vektorral jellemezhető rezgés összegeként írható le. Polarizált fényben az elektromos térerősség vektor végpontja szabályos görbét ír le a fényterjedés iránya körül. E görbének a terjedés irányára merőleges síkra vett vetülete általános esetben ellipszis, amely speciális esetben egyenessé (lineárisan polarizált fény), vagy körré (cirkulárisan polarizált fény) fajulhat. Mivel minden elektromágneses hullám felbontható kölönböző frekvenciájú és irányú síkhullámok összegére (ld. szögspektrumra bontás vagy 2D Fourier-transzformáció), az egyszerűség kedvéért most csak egy, a z-irányba terjedő, ω körfekvenciájú monokromatikus síkhullámot, E(z, t)-t vizsgálunk. A komplex formalizmus alkalmazásával a terjedési irányra merőleges x-y síkban a térerősség vektorkomponensei a következő alakban írhatók fel:

\[\mathbf{E_x}\left (z,t \right ) {{=}} \mathbf{E}_{x0} \cdot e^{i(\omega t - kz + \phi_x)}\]
 
\[\mathbf{E_y}\left (z,t \right ) = \mathbf{E}_{y0} \cdot e^{i(\omega t - kz + \phi_{y})}\]
(1)

ahol „k” a hullámszám vektor abszolút értéke, \setbox0\hbox{$\phi_x$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% és \setbox0\hbox{$\phi_y$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% az x és y irányú vektorkomponensek kezdőfázisai, \setbox0\hbox{$\mathbf{E}_x(z,t)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% és \setbox0\hbox{$\mathbf{E}_y(z,t)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% komplex, \setbox0\hbox{$\mathbf{E_{x0}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% és \setbox0\hbox{$\mathbf{E_{y0}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% pedig valós vektorok. (Emlékeztetőül: a valódi térerősségvektor komponensek értékét a komplex vektorkomponensek valós részei képezik.) Általános esetben tehát \setbox0\hbox{$\mathbf{E}_x$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% és \setbox0\hbox{$\mathbf{E}_y$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% valós eredője ellipszist ír le (1. ábra), melyet a kis- és nagytengelyek hossza, a nagytengely és az x tengely által bezárt szög és térerősségvektor forgási iránya jellemez. Speciálisan, ha \setbox0\hbox{$\phi_x - \phi_y = 0$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% vagy 180°, az E mindig egy egyenesbe esik, így a fény lineárisan poláros. Ha az x és y komponensek \setbox0\hbox{$\mathbf{E_{x0}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, \setbox0\hbox{$\mathbf{E_{y0}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% amplitúdóinak abszolút értékei megegyeznek, és közöttük 90° vagy 270° a fáziskülönbség, az elektromos térerősségvektor végpontja egy kör mentén fog az első esetben jobbra, a második esetben balra forogni. A fény ekkor jobbra vagy balra cirkulárisan poláros.

1. ábra. Az elliptikusan polarizált fény szemléltetése.
2. ábra. A lineárisan polarizált fény felbontása cirkuláris összetevőkre (E+ és E−) a terjedési irány adott z pontjában, t időpillanatban.
3. ábra. A reflektált fény polarizációja magneto-optikai Kerr-effektusnál. a) esetben az optikai aktivitást indukáló B vektor +z-irányba, b) esetben pedig −z-irányba mutat. Az ábrából az is látszik, hogy LaTex syntax error
\setbox0\hbox{$\phi k {{=}} (\Phi_+ − Phi_−)/2$}%
\message{//depth:\the\dp0//}%
\box0%
.
4. ábra. Polarizátoron áthaladó fény.
5. ábra. A Wollaston-féle polarizációs osztóprizma, és a rajta áthaladó fény.
6. ábra. A be- és kijövő nyalábok polarizációja az osztóprizma különböző állásaiban. Bejövő nyaláb: ellipszis; osztóprizma állás: szaggatott koordináta rendszer; vastag nyilak: térerősség vektorkomponensek az osztóprizma polarizációs irányaiban.
7. ábra. A Kerr-szögmérő optikai rendszere.
8. ábra. A Kerr-mérő műszer kezelőszervei
9. ábra. A koercitív erő (Hc) és remanens indukció (Brem) a mágneses hiszterézis görbén.
10. ábra. A mágneses térerősség változása a gerjesztő áram függvényében.

Mérési feladatok

PDF formátum

Magneto-optikai Kerr-szög mérése


A lap eredeti címe: „https://fizipedia.bme.hu/index.php?title=Magneto-optikai_Kerr-szög_mérése&oldid=7417”