Magnetosztatika példák - Négyzet keresztmetszetű toroid tekercs öninduktivitása

A Fizipedia wikiből
A lap korábbi változatát látod, amilyen Steinbach (vitalap | szerkesztései) 2012. november 4., 19:30-kor történt szerkesztése után volt.

Navigáció Pt·1·2·3
Kísérleti fizika gyakorlat 2.
Gyakorlatok listája:
  1. Erőhatások elektromos erőtérben, elektromos térerősség
  2. Elektromos potenciál
  3. Dielektrikumok, Gauss-tétel. Kapacitás, kondenzátorok
  4. Kapacitás, kondenzátorok. Elrendezések energiája
  5. Vezetőképesség, áramsűrűség
  6. Biot-Savart törvény, gerjesztési törvény
  7. Erőhatások mágneses térben
  8. Mágneses térerősség. Kölcsönös és öninduktivitás
  9. Az indukció törvénye, mozgási indukció
  10. Mágneses tér energiája. Váltakozó áram, eltolási áram
Magnetosztatika - Mágneses térerősség. Kölcsönös és öninduktivitás
Feladatok listája:
  1. B és H fluxusa mágneses anyag jelenlétében
  2. Változó relatív permeabilitású lemez körül a mágneses fluxus
  3. Toroid mágneses tere
  4. Vasmagos szolenoid mágneses tere
  5. Vasmagos szolenoid mágneses tere 2
  6. Szolenoid tekercs öninduktivitása
  7. Koaxiális kábel öninduktivitása
  8. Tömör hengeres vezető öninduktivitása
  9. Négyzet keresztmetszetű toroid tekercs öninduktivitása
  10. Párhuzamos henger alakú vezetőpár öninduktivitása
  11. Egyenes vezető és vezető keret közti kölcsönös induktivitás
  12. Négyzetes keresztmetszetű toroid forgástengelyében hosszú egyenes vezetővel
  13. Koncentrikus körvezetők öninduktivitása
  14. Két különböző permeabilitású anyagot tartalmazó koaxiális kábel
  15. Toroid tekercs légréses vasmaggal
  16. Különböző permeabilitású anyagokat tartalmazó szalagpár
© 2012-2013 BME-TTK, TÁMOP4.1.2.A/1-11/0064

Feladat

  1. Határozzuk meg egy \setbox0\hbox{$a$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% oldalú, négyzet keresztmetszetű, \setbox0\hbox{$N$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% menetű toroid tekercs öninduktivitását, ha a tekercs belső sugara \setbox0\hbox{$b$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%!

Megoldás


A gerjesztési törvény szerint
\[\oint \overrightarrow{B}\overrightarrow{\mathrm{d}r}=\mu_0 N I.\]
Az integrálási görbét a toroid középkörével koncentrikusan vesszük fel, így \setbox0\hbox{$\overrightarrow{B}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% párhuzamos lesz \setbox0\hbox{$\overrightarrow{\mathrm{d}r}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-rel, a vektorjelölést elhagyhatjuk. A körszimmetria miatt \setbox0\hbox{$B=B(r)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, ezzel az integrálunk egyszerűsödik, és \setbox0\hbox{$B(r)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-re a következőt kapjuk:
\[B(r)=\frac{\mu_0 N I}{2 r \pi}.\]
Egy menetre kiszámítva a fluxust:
\[\Phi_1=\int_{b}^{a+b} B(r) a \mathrm{d}r = \frac{\mu_0 N I a}{2\pi}\mathrm{ln}\frac{a+b}{b}.\]

\setbox0\hbox{$N$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% menetre számítva a fluxust, az ennek \setbox0\hbox{$N$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-szerese: \setbox0\hbox{$\Phi_N = N \Phi_1$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%

Az önindukciós tényező tehát
\[L=\frac{\Phi_N}{I}=\frac{\mu_0 N^2 a}{2\pi}\mathrm{ln}\frac{a+b}{b}.\]