„Termodinamika példák - Víz forráshőjének becslése” változatai közötti eltérés

A Fizipedia wikiből
a (Szöveg koherenssé tétele.)
10. sor: 10. sor:
 
== Feladat ==
 
== Feladat ==
 
</noinclude><wlatex># Ha a nyomást $\Delta p=0{,}1\,\mathrm{bar}$-ral megnöveljük, akkor a víz forrási hőmérséklete $\Delta T\approx 2{,}8\,\mathrm{\,^\circ C}$-kal növekszik. Ennek felhasználásával becsüljük meg a víz forráshőjét!</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=A vízgőzre alkalmazzuk az ideális gáz egyenletét, és hanyagoljuk el a víz fajlagos térfogatát a gőzéhez képest!}}{{Végeredmény|content=$$L_f\approx \frac{\Delta p}{\Delta T}\frac{RT^2}{p_kM}=2253\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}$$}}</wlatex></includeonly><noinclude>
 
</noinclude><wlatex># Ha a nyomást $\Delta p=0{,}1\,\mathrm{bar}$-ral megnöveljük, akkor a víz forrási hőmérséklete $\Delta T\approx 2{,}8\,\mathrm{\,^\circ C}$-kal növekszik. Ennek felhasználásával becsüljük meg a víz forráshőjét!</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=A vízgőzre alkalmazzuk az ideális gáz egyenletét, és hanyagoljuk el a víz fajlagos térfogatát a gőzéhez képest!}}{{Végeredmény|content=$$L_f\approx \frac{\Delta p}{\Delta T}\frac{RT^2}{p_kM}=2253\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}$$}}</wlatex></includeonly><noinclude>
 +
 
== Megoldás ==
 
== Megoldás ==
−
<wlatex>A Clapeyron-egyenlet linearizált alakja (ld. [[Termodinamika példák - Szilárd-folyadék átalakulás közelítő egyensúlyi görbéje|Szilárd-folyadék egyensúlyi görbe]])
+
<wlatex>A ''Clapeyron''-egyenlet linearizált alakja (ld. [[Termodinamika példák - Szilárd-folyadék átalakulás közelítő egyensúlyi görbéje|Szilárd-folyadék egyensúlyi görbe]])
−
$$ \Delta p\approx \frac{L_M^{\mathit{forr}}}{\Delta V_M^{\mathit{forr}}}\frac{\Delta T}{T_1}, $$
+
$$ \Delta p\approx \frac{L_M^\text{forr}}{\Delta V_M^\text{forr}}\frac{\Delta T}{T_1}, $$
−
aminek segítségével kifejezzük a forráshőt, felhasználva, hogy a gőz térfogatához képest a folyadék térfogatát elhanyagolhatjuk ($V_M^\text{gőz}\gg V_M^\text{foly}$), és a gőzt mint ideális gázt tekintjük:
+
aminek segítségével kifejezzük a forráshőt. Felhasználva, hogy a gőz térfogatához képest a folyadék térfogatát elhanyagolhatjuk ($V_M^\text{gőz}\gg V_M^\text{foly}$), és a gőzt mint ideális gázt tekintve:
 
$$ L_M^\text{forr} \approx  T_1\left(V_M^\text{gőz}- V_M^\text{foly}\right)\frac{\Delta p}{\Delta T}
 
$$ L_M^\text{forr} \approx  T_1\left(V_M^\text{gőz}- V_M^\text{foly}\right)\frac{\Delta p}{\Delta T}
−
     \approx T_1 V_M^g\frac{\Delta p}{\Delta T}
+
     \approx T_1 V_M^\text{gőz}\frac{\Delta p}{\Delta T}
 
     = \frac{R T_1^2}{p_1}\frac{\Delta p}{\Delta T}. $$
 
     = \frac{R T_1^2}{p_1}\frac{\Delta p}{\Delta T}. $$
  
24. sor: 25. sor:
 
$ p_1 = 101\,325\,\mathrm{Pa}$,
 
$ p_1 = 101\,325\,\mathrm{Pa}$,
 
$ M = 18{,}01528\,\mathrm{\frac{g}{mol}}$,
 
$ M = 18{,}01528\,\mathrm{\frac{g}{mol}}$,
−
nyerjük:
+
a forráshő becsült értéke:
 
$$ L^\text{forr} = \frac{L_M^\text{forr}}{M}
 
$$ L^\text{forr} = \frac{L_M^\text{forr}}{M}
−
     \approx 2263{,}87\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}, $$
+
     \approx 2\,263{,}87\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}, $$
−
ami a közvetlen mérésből adódó $L^\text{forr} = 2256{,}37\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}$ érték jó közelítése.
+
ami a közvetlen mérésből adódó $L^\text{forr} = 2\,256{,}37\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}$ érték jó közelítése.
  
 
</wlatex>
 
</wlatex>
 
</noinclude>
 
</noinclude>

A lap 2013. május 28., 22:44-kori változata

Navigáció Pt·1·2·3
Kísérleti fizika 3. gyakorlat
Gyakorlatok listája:
  1. Kinetikus gázelmélet, transzport
  2. Állapotváltozás, I. főtétel
  3. Fajhő, Körfolyamatok
  4. Entrópia, II. főtétel
  5. Homogén rendszerek
  6. Fázisátalakulások
  7. Kvantummechanikai bevezető
Fázisátalakulások
Feladatok listája:
  1. Izobár átalakulási hő
  2. Elforralás
  3. Telített gőz dugattyúban
  4. Kémiai potenciál
  5. Olvadáspont eltolódása
  6. Szil-foly átalak. görbéje
  7. Olvadáshő becslése
  8. Víz forráshője
  9. Argon olvadási görbéje
  10. Fázisok egyensúlya
  11. Fázisátalakulások rendje
© 2012-2013 BME-TTK, TÁMOP4.1.2.A/1-11/0064

Feladat

  1. Ha a nyomást \setbox0\hbox{$\Delta p=0{,}1\,\mathrm{bar}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-ral megnöveljük, akkor a víz forrási hőmérséklete \setbox0\hbox{$\Delta T\approx 2{,}8\,\mathrm{\,^\circ C}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-kal növekszik. Ennek felhasználásával becsüljük meg a víz forráshőjét!

Megoldás

A Clapeyron-egyenlet linearizált alakja (ld. Szilárd-folyadék egyensúlyi görbe)

\[ \Delta p\approx \frac{L_M^\text{forr}}{\Delta V_M^\text{forr}}\frac{\Delta T}{T_1}, \]

aminek segítségével kifejezzük a forráshőt. Felhasználva, hogy a gőz térfogatához képest a folyadék térfogatát elhanyagolhatjuk (\setbox0\hbox{$V_M^\text{gőz}\gg V_M^\text{foly}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%), és a gőzt mint ideális gázt tekintve:

\[ L_M^\text{forr} \approx T_1\left(V_M^\text{gőz}- V_M^\text{foly}\right)\frac{\Delta p}{\Delta T} \approx T_1 V_M^\text{gőz}\frac{\Delta p}{\Delta T} = \frac{R T_1^2}{p_1}\frac{\Delta p}{\Delta T}. \]

Behelyettesítve a következő adatokat: \setbox0\hbox{$ \Delta p = 0{,}1\,\mathrm{bar} = 10\,\mathrm{kPa}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, \setbox0\hbox{$ \Delta T \approx 2{,}8\,\mathrm{\,^\circ C}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, \setbox0\hbox{$ T_1 = 373{,}15\,\mathrm{K}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, \setbox0\hbox{$ p_1 = 101\,325\,\mathrm{Pa}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, \setbox0\hbox{$ M = 18{,}01528\,\mathrm{\frac{g}{mol}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, a forráshő becsült értéke:

\[ L^\text{forr} = \frac{L_M^\text{forr}}{M} \approx 2\,263{,}87\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}, \]

ami a közvetlen mérésből adódó \setbox0\hbox{$L^\text{forr} = 2\,256{,}37\,\mathrm{\frac{kJ}{kg}}$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% érték jó közelítése.


A lap eredeti címe: „https://fizipedia.bme.hu/index.php?title=Termodinamika_példák_-_Víz_forráshőjének_becslése&oldid=10158”