„Erőtan I. - 2.1.48” változatai közötti eltérés
A Fizipedia wikiből
(Új oldal, tartalma: „<noinclude> Kategória:Kísérleti fizika gyakorlat 1. Kategória:Szerkesztő: Bácsi Ádám Kategória:Erőtan I. {{Kísérleti fizika gyakorlat | tárgynév …”) |
(→Feladat) |
||
| (egy szerkesztő 2 közbeeső változata nincs mutatva) | |||
| 2. sor: | 2. sor: | ||
[[Kategória:Kísérleti fizika gyakorlat 1.]] | [[Kategória:Kísérleti fizika gyakorlat 1.]] | ||
[[Kategória:Szerkesztő: Bácsi Ádám]] | [[Kategória:Szerkesztő: Bácsi Ádám]] | ||
| − | [[Kategória:Erőtan I.]] | + | [[Kategória:Mechanika - Erőtan I.]] |
{{Kísérleti fizika gyakorlat | {{Kísérleti fizika gyakorlat | ||
| tárgynév = Kísérleti fizika gyakorlat 1. | | tárgynév = Kísérleti fizika gyakorlat 1. | ||
| − | | témakör = Erőtan I. | + | | témakör = Mechanika - Erőtan I. |
}} | }} | ||
== Feladat == | == Feladat == | ||
| − | </noinclude><wlatex># Egy $m=2\,\mathrm{kg}$ tömegű anyagi pontra $F=-Dx$ alakú rugalmas erő hat. $x_{1}=1\,\mathrm{m}$ távolságban az erő nagysága $F_{1}=8\,\mathrm{N}$. A kezdő időpontban $x_{0}=1\,\mathrm{m}$ és $v_{0}=3\,\mathrm{\frac{m}{s}}$. Határozzuk meg a pont mozgását az idő függvényében! | + | </noinclude><wlatex># (*2.1.38) Egy $m=2\,\mathrm{kg}$ tömegű anyagi pontra $F=-Dx$ alakú rugalmas erő hat. $x_{1}=1\,\mathrm{m}$ távolságban az erő nagysága $F_{1}=8\,\mathrm{N}$. A kezdő időpontban $x_{0}=1\,\mathrm{m}$ és $v_{0}=3\,\mathrm{\frac{m}{s}}$. Határozzuk meg a pont mozgását az idő függvényében! |
</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=Írjuk fel a tömegpontra vonatkozó mozgásegyenletet! Oldjuk meg az így kapott differenciálegyenletet!}}{{Végeredmény|content= $$x(t)=\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}\cos(\omega t-\varphi_{0})$$ }}</wlatex></includeonly><noinclude> | </wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=Írjuk fel a tömegpontra vonatkozó mozgásegyenletet! Oldjuk meg az így kapott differenciálegyenletet!}}{{Végeredmény|content= $$x(t)=\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}\cos(\omega t-\varphi_{0})$$ }}</wlatex></includeonly><noinclude> | ||
| + | |||
== Megoldás == | == Megoldás == | ||
<wlatex>#: A rugóállandó $D=F_{1}/x_{1}$ szerint számolható ki. A tömegpont mozgásegyenlete $$ma=-Dx\,.$$ A gyorsulás éppen az elmozdulás második időszerinti deriváltja, melyet $\ddot{x}$ szerint jelölünk. Így a mozgásegyenlet a $$\ddot{x}+\omega^{2}x=0$$ differenciálegyenletre vezet, ahol bevezettük az $\omega=\sqrt{D/m}$ körfrekvenciát. A differenciál egyenlet két független megoldása $\cos(\omega t)$ és $\sin(\omega t)$, melyek mindketten egy harmonikus rezgőmozgást írnak le. A differenciálegyenlet lineáris, ezért az általános megoldás ezek tetszőleges lineáris kombinációjaként, azaz $$x(t)=A\cos(\omega t)+B\sin(\omega t)\,,$$ a sebesség pedig $$v(t)=\dot{x}(t)=-A\omega\sin(\omega t)+B\omega\cos(\omega t)\,.$$ Az $A$ és $B$ együtthatókat a kezdeti feltételek segítségével határozhatjuk meg. $$x(0)=x_{0}\qquad\Rightarrow\qquad A=x_{0}$$ $$v(0)=v_{0}\qquad\Rightarrow\qquad B\omega=v_{0}$$ Ezek alapján megadható a pont mozgása. $$x(t)=x_{0}\cos(\omega t)+\frac{v_{0}}{\omega}\sin(\omega t)$$ $$x_{0}=1\,\mathrm{m}\qquad v_{0}=3\,\mathrm{\frac{m}{s}}\qquad \omega=\sqrt{\frac{F_{1}}{x_{1}m}}=2\frac{1}{s}$$ | <wlatex>#: A rugóállandó $D=F_{1}/x_{1}$ szerint számolható ki. A tömegpont mozgásegyenlete $$ma=-Dx\,.$$ A gyorsulás éppen az elmozdulás második időszerinti deriváltja, melyet $\ddot{x}$ szerint jelölünk. Így a mozgásegyenlet a $$\ddot{x}+\omega^{2}x=0$$ differenciálegyenletre vezet, ahol bevezettük az $\omega=\sqrt{D/m}$ körfrekvenciát. A differenciál egyenlet két független megoldása $\cos(\omega t)$ és $\sin(\omega t)$, melyek mindketten egy harmonikus rezgőmozgást írnak le. A differenciálegyenlet lineáris, ezért az általános megoldás ezek tetszőleges lineáris kombinációjaként, azaz $$x(t)=A\cos(\omega t)+B\sin(\omega t)\,,$$ a sebesség pedig $$v(t)=\dot{x}(t)=-A\omega\sin(\omega t)+B\omega\cos(\omega t)\,.$$ Az $A$ és $B$ együtthatókat a kezdeti feltételek segítségével határozhatjuk meg. $$x(0)=x_{0}\qquad\Rightarrow\qquad A=x_{0}$$ $$v(0)=v_{0}\qquad\Rightarrow\qquad B\omega=v_{0}$$ Ezek alapján megadható a pont mozgása. $$x(t)=x_{0}\cos(\omega t)+\frac{v_{0}}{\omega}\sin(\omega t)$$ $$x_{0}=1\,\mathrm{m}\qquad v_{0}=3\,\mathrm{\frac{m}{s}}\qquad \omega=\sqrt{\frac{F_{1}}{x_{1}m}}=2\frac{1}{s}$$ | ||
A lap jelenlegi, 2014. január 9., 15:25-kori változata
Feladat
- (*2.1.38) Egy
tömegű anyagi pontra 
alakú rugalmas erő hat. 
távolságban az erő nagysága 
. A kezdő időpontban 
és 
. Határozzuk meg a pont mozgását az idő függvényében!
Megoldás
- A rugóállandó
szerint számolható ki. A tömegpont mozgásegyenlete A gyorsulás éppen az elmozdulás második időszerinti deriváltja, melyet![\[ma=-Dx\,.\]](/images/math/0/2/3/023d7370c3105ed4ddbc480a3f2714f8.png)
szerint jelölünk. Így a mozgásegyenlet a differenciálegyenletre vezet, ahol bevezettük az![\[\ddot{x}+\omega^{2}x=0\]](/images/math/e/4/c/e4cbe78d632e327d100f5e67cb27ceca.png)
körfrekvenciát. A differenciál egyenlet két független megoldása 
és 
, melyek mindketten egy harmonikus rezgőmozgást írnak le. A differenciálegyenlet lineáris, ezért az általános megoldás ezek tetszőleges lineáris kombinációjaként, azaz a sebesség pedig![\[x(t)=A\cos(\omega t)+B\sin(\omega t)\,,\]](/images/math/a/b/1/ab1084f3e60f33ef5e183d9e6d291b66.png)
Az![\[v(t)=\dot{x}(t)=-A\omega\sin(\omega t)+B\omega\cos(\omega t)\,.\]](/images/math/a/9/6/a96064d238f1ddd1152b5261e4cf892a.png)
és 
együtthatókat a kezdeti feltételek segítségével határozhatjuk meg. ![\[x(0)=x_{0}\qquad\Rightarrow\qquad A=x_{0}\]](/images/math/4/d/8/4d86a91deb45ee9e302d0e43fd4a3994.png)
Ezek alapján megadható a pont mozgása.![\[v(0)=v_{0}\qquad\Rightarrow\qquad B\omega=v_{0}\]](/images/math/a/1/0/a1011f23d15562d64ee0f67eb95715e3.png)
![\[x(t)=x_{0}\cos(\omega t)+\frac{v_{0}}{\omega}\sin(\omega t)\]](/images/math/f/c/b/fcb491f28cdc69f6c4d34ab258021eac.png)
![\[x_{0}=1\,\mathrm{m}\qquad v_{0}=3\,\mathrm{\frac{m}{s}}\qquad \omega=\sqrt{\frac{F_{1}}{x_{1}m}}=2\frac{1}{s}\]](/images/math/8/3/c/83c69081f83ece6d6b7c4b065a57a5c2.png)
- A rugóállandó
![\[x(t)=\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}\left[\frac{x_{0}}{\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}}\cos(\omega t)+ \frac{\frac{v_{0}}{\omega}}{\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}}\sin(\omega t)\right]\]](/images/math/0/3/4/034843193a91eb3efc417e99e9b968f7.png)
fázist, melyre ![\[\mbox{tg}\,\varphi_{0}=\frac{v_{0}}{\omega x_{0}}\,.\]](/images/math/5/9/b/59bfd7b1f4d2f9bded51a474eaae146a.png)
![\[x(t)=\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}\left[\cos\varphi_{0}\cos(\omega t)+\sin\varphi_{0}\sin(\omega t)\right]=\sqrt{x_{0}^{2}+\left(\frac{v_{0}}{\omega}\right)^{2}}\cos(\omega t-\varphi_{0})\]](/images/math/5/0/e/50e79f56f21dd3197e47a2415a061607.png)
