„Magnetosztatika példák - Tekercsben indukált elektromotoros erő változó mágneses térben” változatai közötti eltérés
A Fizipedia wikiből
(→Feladat) |
(→Megoldás) |
||
22. sor: | 22. sor: | ||
$$Q = I\cdot \Delta t = \frac{U}{R}\cdot \Delta t = - N A \frac{\Delta B}{\Delta t}\frac{\Delta t}{R}$$ | $$Q = I\cdot \Delta t = \frac{U}{R}\cdot \Delta t = - N A \frac{\Delta B}{\Delta t}\frac{\Delta t}{R}$$ | ||
Látható, hogy a töltés mennyisége független az áramirány megfordulásának sebességétől: | Látható, hogy a töltés mennyisége független az áramirány megfordulásának sebességétől: | ||
− | $$Q = \frac{2\mu_0 n N I | + | $$Q = \frac{2\mu_0 n N I r^2 \pi}{R}$$ |
</noinclude> | </noinclude> |
A lap 2013. október 1., 15:22-kori változata
Feladat
- Egy sugarú hosszegységenként menetű, hosszú tekercsben áram folyik. Ennek a tekercsnek a közepébe helyezünk egy koaxiális, azonos keresztmetszetű, menetű, ellenállással lezárt tekercset. Mennyi töltés fog áthaladni a második tekercsen, ha az elsőben az áram irányát ellenkezőjére változtatjuk?
Megoldás
Egy szolenoid terét kifejezhetjük a hosszegységre jutó menetszámmal:
Ha az áramot ellenkezőjére változtatjuk, akkor a mágneses tér megváltozása a tekercsben:
Tegyük fel, hogy az áramirány megfordulása idő alatt következett be úgy, hogy az áramerősség időbeli változása mindvégig egyenletes volt. Ebben az esetben a szekunder tekercsben indukálódó feszültség:
A szekunder tekercset lezáró ellenálláson átfolyó töltés mennyisége pedig:
Látható, hogy a töltés mennyisége független az áramirány megfordulásának sebességétől: