„Magnetosztatika példák - B és H fluxusa mágneses anyag jelenlétében” változatai közötti eltérés
A Fizipedia wikiből
(→Feladat) |
(→Megoldás) |
||
14. sor: | 14. sor: | ||
== Megoldás == | == Megoldás == | ||
<wlatex> | <wlatex> | ||
− | + | Természettörvény hogy a mágneses indukció zárt felületre vett fluxusa mindig zérus. | |
− | + | $$\Phi_B = \oint \vec{B} \vec{dA} = 0$$ | |
− | + | <br /> | |
− | + | Ezért a mágneses indukció fluxusa a felületre: | |
− | + | $$\Phi_B = 0.$$ | |
<br/><br/> | <br/><br/> | ||
− | A mágneses térerősség a felületre szintén merőleges, de a határfeltételek szerint különbözik a két térrészben. A $\vec{B}$-re kapott határfeltételből $$H_1 = \frac{B}{\mu_0 \mu_{r1}}$$ $$H_2 = \frac{B}{\mu_0 \mu_{r2}}.$$ | + | A mágneses térerősség a felületre szintén merőleges, de a határfeltételek szerint különbözik a két térrészben. A $\vec{B}$-re kapott határfeltételből $$\vec{H_1} = \frac{\vec{B}}{\mu_0 \mu_{r1}}$$ $$\vec{H_2} = \frac{\vec{B}}{\mu_0 \mu_{r2}}.$$ |
A felületi integrálba megint csak a fedlapok adnak járulékot: $$\Phi_H = \oint \vec{H}\vec{dA}=-S H_1+S H_2 = \frac{S B}{\mu_0} \left(\frac{1}{\mu_{r2}}-\frac{1}{\mu_{r1}}\right).$$ | A felületi integrálba megint csak a fedlapok adnak járulékot: $$\Phi_H = \oint \vec{H}\vec{dA}=-S H_1+S H_2 = \frac{S B}{\mu_0} \left(\frac{1}{\mu_{r2}}-\frac{1}{\mu_{r1}}\right).$$ | ||
</wlatex> | </wlatex> | ||
</noinclude> | </noinclude> |
A lap 2013. szeptember 30., 15:54-kori változata
Feladat
- A mágneses indukció vektorára merőleges sík és relatív permeabilitású anyagokat választ el egymástól. Tekintsünk egy hengert, melynek területű körlapjai párhuzamosak a határfelülettel! Határozzuk meg a mágneses indukció és a mágneses térerősség fluxusát erre a hengerre!
Megoldás
Természettörvény hogy a mágneses indukció zárt felületre vett fluxusa mindig zérus.
Ezért a mágneses indukció fluxusa a felületre: