„Mechanika - Rezgés ferde rugóval” változatai közötti eltérés

<wlatex>A 6.9. feladathoz hasonlóan meg lehet határozni egy effektív rugóállandót. A rugó nyújtatlan állapotában a test legyen $x_0$ távolságra a rúd kiszemelt pontjától: $$h^2+x_0^2=l_0^2$$ Ez egyben az egyensúlyi helyzet, tehát itt a rugóerő $F_r=0$. Ebből $\rm dx\ll x_0$ mértékben kimozdítva a rugó hossza $l$-re változik, melyre $h^2+(x_0+\rm dx)^2=l^2=(l_0+\rm dl)^2$. Keressük a rugó $\rm dl$ kis hosszváltozását $\rm dx$-ben elsőrendű közelítésben. Az előbbi Pitagorasz-tételben a zárójeleket bontva a másodrendben kicsi tagokat elhagyva kapjuk: $2x_0\rm dx=2l_0\rm dl$, azaz $$\rm dl=\frac{x_0}{l_0}\rm dx=\cos{\alpha}\rm dx,$$ ahol $\alpha$ a rugó és a rúd által bezárt szög. Ez utóbbi összefüggést egy megfelelő ábrából is leolvashattuk volna. ÚJ ÁBRA. Ezzel a rugóerő kis kitérésekre közelített alakja $$F_r=-D\rm dl=-D\frac{x_0}{l_0}\rm dx,$$ melynek rúd irányú $F_x$ komponense az egyedüli erő abban az irányban, tehát a mozgásegyenlet $$m\ddot x=F_x=F_r\cos{\alpha}=F_r\frac{x_0}{l_0}=-D\frac{x_0^2}{l_0^2}\rm dx=-D\frac{l_0^2-h^2}{l_0^2}\rm dx,$$ vagyis az effektív rugóállandó $$D_{\rm{eff}}=D\frac{l_0^2-h^2}{l_0^2}$$ Ez $h=0$ esetén visszaadja $D$-t, $h=l_0$ esetén pedig nulla, azaz nem alakul ki harmonikus rezgés kis kitéréseknél.</wlatex>