„Termodinamika példák - Átadott hő mérhető mennyiségekkel” változatai közötti eltérés

A Fizipedia wikiből
(Új oldal, tartalma: „<noinclude> Kategória:Kísérleti fizika 3. gyakorlat Kategória:Szerkesztő:Stippinger [[Kategória:Termodinamika - Kinetikus gázelmélet, transzportfolyamatok]…”)
 
a (Szöveg koherenssé tétele)
 
(egy szerkesztő 2 közbeeső változata nincs mutatva)
9. sor: 9. sor:
 
}}
 
}}
 
== Feladat ==
 
== Feladat ==
−
</noinclude><wlatex># Feltételezve, hogy $S=S(p,T)$, mutassuk ki, hogy $T\,\mathrm{d}S=n C_p\,\mathrm{d}T-\beta_p TV\,\mathrm{d}p$ ($\beta_p$ az izobár hőtágulási együttható).</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=Írjuk fel $S$ teljes differenciálját, használjuk a ${\left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)}_p={\left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)}_p{\left(\frac{\partial H}{\partial T}\right)}_p$ matematikai összefüggést, a termodinamika két differenciális összefüggését és a $\beta_p$ definícióját.}}</wlatex></includeonly><noinclude>
+
</noinclude><wlatex># Feltételezve, hogy $S=S(p,T)$, mutassuk ki, hogy $T\,\mathrm{d}S=n C_p\,\mathrm{d}T-\beta_p TV\,\mathrm{d}p$, ahol $\beta_p$ az izobár hőtágulási együttható.</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=Írjuk fel $S$ teljes differenciálját, használjuk a ${\left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)}_p={\left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)}_p{\left(\frac{\partial H}{\partial T}\right)}_p$ matematikai összefüggést, a termodinamika két differenciális összefüggését és a $\beta_p$ definícióját.}}</wlatex></includeonly><noinclude>
 +
 
 
== Megoldás ==
 
== Megoldás ==
−
<wlatex>Megoldás szövege
+
<wlatex>Írjuk fel $S(p,T)$ teljes differenciálját
 +
$$ \mathrm{d}S = \left(\frac{\partial S}{\partial p}\right)_T\,\mathrm{d}p + \left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)_p\,\mathrm{d}T, $$
 +
és az első tagban használjuk a [[Termodinamika példák - Maxwell-relációk|Maxwell-féle összefüggést]] és a kompresszibilitás definícióját:
 +
$$ \left(\frac{\partial S}{\partial p}\right)_T = -\left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_p = -V \beta_p. $$
 +
 
 +
A másodikra tagban alkalmazzuk a láncszabályt (ehhez minden differenciálhányadost ugyanazon rögzített változó mellett kell felírni) és a fajhő definícióját:
 +
$$ \left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)_p \left(\frac{\partial H}{\partial H}\right)_p = \left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)_p \left(\frac{\partial H}{\partial T}\right)_p
 +
  = \left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)_p n C_p, $$
 +
aminek továbbalakításához használjuk a $\left(\frac{\partial H}{\partial S}\right)_p=T$ [[Termodinamika példák - A termodinamika differenciális összefüggései|differenciális összefüggés]] reciprokát, így az entrópia megváltozása
 +
$$ \mathrm{d}S = -V \beta_p\,\mathrm{d}p + \frac{n C_p}{T}\,\mathrm{d}T. $$
 +
 
 +
$T$-vel való szorzás után
 +
$$ T\,\mathrm{d}S = -\beta_p T V\,\mathrm{d}p+ n C_p\,\mathrm{d}T $$
 +
eredmény már adódik.
 +
 
 
</wlatex>
 
</wlatex>
 
</noinclude>
 
</noinclude>

A lap jelenlegi, 2013. május 24., 18:43-kori változata

Navigáció Pt·1·2·3
Kísérleti fizika 3. gyakorlat
Gyakorlatok listája:
  1. Kinetikus gázelmélet, transzport
  2. Állapotváltozás, I. főtétel
  3. Fajhő, Körfolyamatok
  4. Entrópia, II. főtétel
  5. Homogén rendszerek
  6. Fázisátalakulások
  7. Kvantummechanikai bevezető
Homogén rendszerek
Feladatok listája:
  1. TD diffegyenletek
  2. Maxwell-relációk
  3. Általános változócsere
  4. dT(S=áll) mérhetőkkel
  5. TdS mérhetőkkel
  6. Állapotjelzők (V,S) fv-ei
  7. dS(p=áll) mérhetőkkel
  8. Potenciálok állapotegyenletből
  9. Gumiszalag TD potenciáljai
  10. Dielektromos polarizáció
© 2012-2013 BME-TTK, TÁMOP4.1.2.A/1-11/0064

Feladat

  1. Feltételezve, hogy \setbox0\hbox{$S=S(p,T)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, mutassuk ki, hogy \setbox0\hbox{$T\,\mathrm{d}S=n C_p\,\mathrm{d}T-\beta_p TV\,\mathrm{d}p$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%, ahol \setbox0\hbox{$\beta_p$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% az izobár hőtágulási együttható.

Megoldás

Írjuk fel \setbox0\hbox{$S(p,T)$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% teljes differenciálját

\[ \mathrm{d}S = \left(\frac{\partial S}{\partial p}\right)_T\,\mathrm{d}p + \left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)_p\,\mathrm{d}T, \]

és az első tagban használjuk a Maxwell-féle összefüggést és a kompresszibilitás definícióját:

\[ \left(\frac{\partial S}{\partial p}\right)_T = -\left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_p = -V \beta_p. \]

A másodikra tagban alkalmazzuk a láncszabályt (ehhez minden differenciálhányadost ugyanazon rögzített változó mellett kell felírni) és a fajhő definícióját:

\[ \left(\frac{\partial S}{\partial T}\right)_p \left(\frac{\partial H}{\partial H}\right)_p = \left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)_p \left(\frac{\partial H}{\partial T}\right)_p = \left(\frac{\partial S}{\partial H}\right)_p n C_p, \]

aminek továbbalakításához használjuk a \setbox0\hbox{$\left(\frac{\partial H}{\partial S}\right)_p=T$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0% differenciális összefüggés reciprokát, így az entrópia megváltozása

\[ \mathrm{d}S = -V \beta_p\,\mathrm{d}p + \frac{n C_p}{T}\,\mathrm{d}T. \]

\setbox0\hbox{$T$}% \message{//depth:\the\dp0//}% \box0%-vel való szorzás után

\[ T\,\mathrm{d}S = -\beta_p T V\,\mathrm{d}p+ n C_p\,\mathrm{d}T \]

eredmény már adódik.


A lap eredeti címe: „https://fizipedia.bme.hu/index.php?title=Termodinamika_példák_-_Átadott_hő_mérhető_mennyiségekkel&oldid=10109”