„Kvantummechanikai bevezető példák - Tantál kilépési munkája” változatai közötti eltérés
| 9. sor: | 9. sor: | ||
}} | }} | ||
== Feladat == | == Feladat == | ||
| − | </noinclude><wlatex># Egy $25\,\mathrm{W}$-os megfelelő gázzal töltött lámpától $1\,\mathrm{m}$-re egy Tantál fémfelületet ($\Phi_0=4\,\mathrm{eV}$) helyezünk el. A klasszikus elmélet alapján becsülje meg, hogy egy elektron átlagosan mennyi idő alatt gyűjtene össze annyi energiát, hogy kiléphessen a fémből!<br />(A valóságban a fotoeffektus során az elektronok a megvilágításkor „azonnal” kilépnek a fémből.)</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=$$ | + | </noinclude><wlatex># Egy $25\,\mathrm{W}$-os megfelelő gázzal töltött lámpától $1\,\mathrm{m}$-re egy Tantál fémfelületet ($\Phi_0=4\,\mathrm{eV}$) helyezünk el. A klasszikus elmélet alapján becsülje meg, hogy egy elektron átlagosan mennyi idő alatt gyűjtene össze annyi energiát, hogy kiléphessen a fémből!<br />(A valóságban a fotoeffektus során az elektronok a megvilágításkor „azonnal” kilépnek a fémből.)</wlatex><includeonly><wlatex>{{Útmutatás|content=Használja fel, hogy az izzó által kibocsátott összes sugárzási teljesítmény egyenletesen oszlik el az $1\,\mathrm{m}$ sugarú gömbfelületen.}}{{Végeredmény|content=$$\Delta t= \frac{16\Phi_0}{P} \left( \frac{\ell}{D_\mathrm{Ta}} \right)^2 = 4{,}88\,\mathrm{s}$$}}</wlatex></includeonly><noinclude> |
== Megoldás == | == Megoldás == | ||
<wlatex>Az energiaáram-sűrűség a $P=25\,\mathrm{W}$-os izzótól $\ell=1\,\mathrm{m}$ távolságban | <wlatex>Az energiaáram-sűrűség a $P=25\,\mathrm{W}$-os izzótól $\ell=1\,\mathrm{m}$ távolságban | ||
A lap 2013. április 23., 19:46-kori változata
| Navigáció Pt·1·2·3 |
|---|
| Kísérleti fizika 3. gyakorlat |
| Gyakorlatok listája: |
| Kvantummechanikai bevezető |
| Feladatok listája: |
| © 2012-2013 BME-TTK, TÁMOP4.1.2.A/1-11/0064 |
Feladat
- Egy
-os megfelelő gázzal töltött lámpától 
-re egy Tantál fémfelületet (
) helyezünk el. A klasszikus elmélet alapján becsülje meg, hogy egy elektron átlagosan mennyi idő alatt gyűjtene össze annyi energiát, hogy kiléphessen a fémből!
(A valóságban a fotoeffektus során az elektronok a megvilágításkor „azonnal” kilépnek a fémből.)
Megoldás
Az energiaáram-sűrűség a 
-os izzótól 
távolságban
![\[ J_e = \frac{P}{4\pi \ell^2}. \]](/images/math/c/c/a/cca04c2e7440c467249836e20d54d63f.png)
Az egy tantálatomra jutó teljesítmény
![\[ P_\mathrm{Ta} = J_e \frac{D_\mathrm{Ta}^2\pi}{4} = \frac{P}{16} \left( \frac{D_\mathrm{Ta}}{\ell} \right)^2, \]](/images/math/5/5/a/55af8443ef4ba0a71b6acca292d4e525.png)
ahol 
a tantál atom átmérője.
Az átlagos idő, ami alatt egy atom összegyűjtheti a szükséges kilépési munkát (megjegyzendő, hogy a kilépési munkát az anyag szilárd halmazállapotában, az ionizációs energiát az anyag atomos - gáz - halmazállapotában használjuk, a kettő általában nem egyezik meg):
![\[ \Delta t = \frac{\Phi_0}{P_\mathrm{Ta}} = \frac{4 \cdot 1{,}602 \cdot 10^{-19}\,\mathrm{J}}{ 1{,}314 \cdot 10^{-19}\,\mathrm{W}} = 4{,}88\,\mathrm{s}. \]](/images/math/2/9/c/29cdfa525dc7df9b7c376b8f4766bc54.png)
A gyakorlatban már egyszerű kísérleti elrendezésekben is kimérhetjük, hogy az első elektronok 
-nál kisebb időskálán megjelennek, ami alátámasztja, hogy az energiát fotonok hordozzák és egy fotont pontosan egy atom nyelhet el. Ha a foton energiája (frekvenciája) elég nagy, akkor lesznek kilépő elektronok, különben az energia a szilárdtest termikus gerjesztésébe disszipálódik.
